在光學(xué)級雙面拋光硅襯底上，采用準分子KrF 激光，保持激光單脈沖能量700 mJ 和激光功率密度8.27 × 10⁸W/cm²不變，通過傾斜襯底的方法，在沉積角度(等離子體中粒子的飛行方向與襯底表面法線的夾角) 分別為0°，20°和40°三種條件下沉積出三個類金剛石(DLC) 膜樣品。測試分析了不同沉積角度下DLC 膜樣品的紅外透過率、納米硬度、彈性模量及拉曼光譜。發(fā)現(xiàn)沉積角度從0°增加到40°的過程中，沉積角度越大，DLC 膜的透過率越低，光學(xué)吸收越大，納米硬度和彈性模量也越小，拉曼光譜的分峰結(jié)果中D峰與G峰的積分強度比ID/IG逐漸變大，G 峰半高寬變小，說明膜中金剛石相( sp3 鍵) 含量逐漸減小。利用“淺注入”理論分析了沉積角度對DLC 膜性能的影響機理，從而揭示了激光沉積大面積平面及球面DLC 膜時襯底不同位置DLC 膜性能不一致的機理。

　　類金剛石( DLC) 膜同時具有高硬度、高耐磨性、低摩擦系數(shù)、高耐腐蝕性、高絕緣性、高導(dǎo)熱性和光學(xué)透明性等優(yōu)良特性，因此在力學(xué)、光學(xué)、電學(xué)、熱學(xué)等領(lǐng)域廣為應(yīng)用。在制備DLC 膜的各種方法中，脈沖激光沉積法越來越受到重視，這是因為該方法具有無氫、碳離子動能高、易于摻雜等特點。當激光沉積DLC 薄膜時，對于大面積平面襯底和球面襯底，經(jīng)常會遇到襯底不同位置沉積出的薄膜性能不一致的問題。襯底的不同位置，與靶材的距離不同，沉積角度也不同。到底是與靶材的距離影響了DLC 膜的性能，還是沉積角度( 等離子體中粒子的飛行方向與襯底表面法線的夾角) 影響了性能? 其中的原因一直缺乏深入的研究。真空技術(shù)網(wǎng)(http://www.13house.cn/)認為與電子束沉積等裝置相比，激光沉積薄膜裝置中的靶材與襯底距離更近，因此對于襯底不同位置，沉積角度具有更大的差異，更需要加強沉積角度對薄膜性能影響的研究。這對于DLC 膜的工業(yè)應(yīng)用更為重要。本文通過傾斜襯底而不是移動或傾斜靶材來改變沉積角度，因此等離子體的動能和分布不受影響。

1、實驗

　　實驗在自研的多功能真空裝置中進行。沉積時真空度為1.2 × 10 ^-3 Pa。采用KrF 準分子激光器，激光波長248 nm，脈寬20 ns，重復(fù)頻率50 Hz。采用焦距為0. 5 m 的凸透鏡，將激光聚焦入射到靶材上，入射角為45°。靶材上光斑面積為0.0423 cm²，激光能量為700 mJ 時靶材上激光功率密度為8.27× 10⁸ W/cm²。為了避免靶材粗糙化和等離子體偏斜，采用激光在旋轉(zhuǎn)的靶材上掃描的技術(shù)。

　　襯底采用Φ25.4 mm × 3 mm 的光學(xué)級雙面拋光硅襯底。靶材中心與襯底中心的間距始終為11cm 不變。沉積之前，用氬離子濺射清洗硅襯底。采用了一個特制的襯底臺，它可以沿一條水平軸旋轉(zhuǎn)，從而改變沉積角。沉積角定義為襯底表面法線與碳離子飛行方向( 等離子體中軸線) 的夾角。沉積時襯底不運動。無論在哪種沉積角度下，襯底中心都始終位于等離子體中軸線上。1 #樣品的沉積角是0°，激光脈沖數(shù)是12 × 10⁴ 個；2 #樣品的沉積角是20°，激光脈沖數(shù)是16.5 × 10⁴個；3#樣品的沉積角是40°，激光脈沖數(shù)是20 × 10⁴個。因為3#樣品的沉積速率最低，因此激光脈沖數(shù)最多，沉積時間最長，以保證三個樣品薄膜厚度接近。根據(jù)紅外透過光譜計算出DLC 膜物理厚度為0.925 μm，采用TFC光學(xué)膜系設(shè)計軟件擬合，得出DLC 膜折射率約為2.6，物理厚度約為0.356 μm。圖1 是三個樣品沉積角度的示意圖。

圖1 三個樣品的沉積角度示意圖

3、結(jié)論

　　采用脈沖激光沉積法，分別在0°，20°和40°的沉積角度下制備了系列DLC 膜。測量了薄膜的紅外透過率、納米硬度、拉曼光譜，研究了它們與沉積角度的關(guān)系。發(fā)現(xiàn)隨著沉積角度的減小，DLC 膜的消光系數(shù)減小，納米硬度增加，sp3 鍵含量增加。應(yīng)用“淺注入”理論解釋了其機理，實驗結(jié)果與理論分析一致。說明在激光沉積DLC 膜過程中，應(yīng)該注重減小沉積角度，可采用加大靶材與襯底距離等措施來減小沉積角度。